Контрольная работа по "Теплотехнике"

Автор работы: Пользователь скрыл имя, 04 Декабря 2013 в 15:21, курсовая работа

Описание работы

По id диаграмме влажного воздуха, мы видим, что вместимость воздуха различна при разных температурах. Чем выше температура воздуха, тем больше пара он может в себя вместить, чем ниже температура, тем меньше он может в себя вместить. Если резко уменьшить температуру вместимость уменьшится, а излишек начнёт превращаться в жидкость.

Содержание работы

1. Расчет газового цикла………………………………………………………………………………………….3
2. Построение Тs–диаграммы водяного пара………………..…………………………………......7
3. Построение is– диаграммы водяного пара……………...……………………………………....10
4. Построение на Тs–диаграмме воздуха линий =const и р=const…………………….14
5. Определение параметров влажного воздуха……………………………………………….....18
6. Построение id –диаграммы влажного воздуха………………………………………………...24

Файлы: 1 файл

курсовая по ттд.docx

— 377.43 Кб (Скачать файл)




По  полученным данным строится T-s диаграмма водяного пара, в которой следует показать местонахождение области влажного пара, перегретого пара и жидкости.



 

                                                                        Вывод

По Тs диаграмме водяного пара, мы видим, что энтропия (s) зависит от коэффициента сухости (х). Чем выше х, тем больше s.

3. ПОСТРОЕНИЕ  i-s  ДИАГРАММЫ ВОДЯНОГО ПАРА

 

3.1. Построение нижней пограничной кривой

Температура Тн для заданного давления Р определяется по уравнениям

Тн = 273 + tн, (3.1)

. (3.2)

Удельная  энтальпия жидкости вычисляется  по формуле

i / = cp×(tн – 0o), (3.3)

где cp = 4,19 кДж/(кг×К). Удельная энтропия жидкости находится по уравнению (2.1).

Результаты расчетов сводятся в  таблицу 3.1.



















































 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 













 

Таблица 3.1. Исходные данные для построения нижней пограничной кривой

Р, МПа

tн, оС

Тн, К

i /, кДж/кг

s/, кДж/(кг×К)

8.5

305.073

578.073

1278

3.143

9.0

309.463

582.463

1297

3.175

9.5

313.675

586.675

1314

3.205

10.0

317.723

590.723

1331

3.234

10.5

321.622

594.622

1348

3.262

11.0

325.384

598.384

1363

3.288


 

3.2. Построение верхней пограничной кривой

Удельная  энтальпия сухого насыщенного пара определяется по формуле

i // = i / + r, (3.4)

где удельная теплота парообразования находится  по формуле (2.3), а удельная энтропия сухого насыщенного пара по уравнению  (2.2).

Результаты расчетов сводятся в  таблицу 3.2.





















































 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Таблица 3.2. Исходные данные для построения верхней пограничной  кривой

Тн, К

r, кДж/кг

r / Тн

i //, кДж/кг

s //, кДж/(кг×К)

578.073

1661

2.874

2939

6.017

582.463

1648

2.83

2945

6.005

586.675

1636

2.789

2950

5.994

590.723

1624

2.75

2956

5.984

594.622

1613

2.713

2961

5.974

598.384

1602

2.677

2965

5.965


 

 

 

3.3. Построение линий характеризующих влажный пар

Удельная  энтальпия влажного пара определяется по формуле

iх = i / + r×x, (3.5)

где х – степень сухости. Удельная энтропия влажного пара вычисляется по уравнению (2.4)

Результаты расчетов сводятся в  таблицу 3.3.

 









 

 

























       

        

























 

 

 

 

























 

 

 

 

 

























 

 

Таблица 3.3. Исходные данные для построения линий характеризующих  влажный пар

   Тн

iх, кДж/кг

sх, кДж/(кг×К)

х1 = 0,8

х2 = 0,6

х3 = 0,4

х4 = 0,2

х1 = 0,8

х2 = 0,6

х3 = 0,4

х4 = 0,2

578.073

2607

2275

1943

1610

5.442

4.868

4.293

3.718

582.463

2615

2286

1956

1626

5.439

4.873

3.307

3.741

586.675

2623

2296

1969

1642

5.436

4.879

4.321

3.763

590.723

2631

2306

1981

1656

5.434

4.884

4.334

3.784

594.622

2638

2315

1993

1670

5.432

4.889

4.347

3.804

598.384

2645

2325

2004

1684

5.43

4.895

4.359

3.824


 

По  полученным данным строится i-s диаграмма водяного пара. На диаграмме следует показать изобары и изотермы водяного пара в области влажного и перегретого пара.

















 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 



                                                             Вывод

По данной is диаграмме мы можем увидеть поведение влажного воздуха в зависимости от степени сухости.

 

 

 

 

 

4. ПОСТРОЕНИЕ НА  T-s  ДИАГРАММЕ ВОЗДУХА

ЛИНИЙ  V = CONST  И P = CONST

 

В зависимости от заданных параметров воздуха (Т1, p1, p2, p3, u2, u3), определяются изменения удельной энтропии для каждого процесса.

4.1. Построение линий u = const

В выбранном диапазоне температур Ti изменение удельной энтропии Dsi для изохорного процесса определяется по формуле

Dsi = сv×ln(Ti / T1), (4.1)

где cv = 0,71 кДж/(кг×К) – изохорная удельная теплоемкость. Полученные расчетные данные сводятся в таблицу 4.1, на основании которых строится линия u1 = const.

 



















 

 

 

 

 

 

 

 

















 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Таблица 4.1. Данные для построения линии u1 = const

Ti , К

Dsi, кДж/(кг×К)

370

0

380

0.019

390

0.037

360

-0.019

350

-0.039


 

Так как сv = const, то линии u1 = const, u2 = const и u3 = const будут эквидистантными. При этом достаточно вычислить (si – s1)v = R×ln(ui / u1), где R = 0,287 кДж/(кг×К) – удельная газовая постоянная для воздуха. Если u2 > u1, то (s2 – s1)v > 0; а если u3 < u1, то (s3 – s1)v < 0. Отложив относительно u1 = const по линии Ti = const значения величин (s2 – s1)v и (s3 – s1)v, следует построить линии u2 = const и u3 = const







 

            

          

 

 

 

4.2. Построение линий р = const

Изменение удельной энтропии Dsj для изобарного процесса определяется по формуле

Dsj = сp×ln(Ti / T1), (4.2)

где cp – изобарная удельная теплоемкость, кДж/(кг×К). С учетом cp = k×cv и формулы (4.1), выражение (4.2) принимает вид

Dsj = k× cv× ln(Ti / T1) = k×Dsi, (4.3)

где k = 1,41 – коэффициент Пуассона (показатель адиабаты). Следовательно, значения Dsj, можно найти произведением Dsi на k (по данным таблицы 4.1).

Расчет сводится в таблицу 4.2, на основании которой строится линия р1 = const, аналогично построенной линии u1 = const.









 

 

 

 

 

 

 

Таблица 4.2. Данные для построения линии р1 = const

 

Ti , К

Dsj, кДж/(кг×К)

370

0

380

0.027

390

0.053

360

-0.027

350

-0.056


 

Также как изохоры, изобары будут эквидистантными. Для построения линий р2 = const и р3 = const следует только вычислить величины (si – s1)р = R×ln(рi / р1). Если р2 > р1 и р3 < р1, то соответственно (s2 – s1)р > 0 и (s3 – s1)р < 0. Отложив относительно р1 = const по линии Ti = const значения величин (s2 – s1)р и (s3 – s1)р, несложно построить искомые линии р2 = const и р3 = const





 

 

 

 

 

Для построения линий u = const:

     









 

Для построения линий р = const

 







 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 



 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 



 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

                                                          Вывод

По данной Тs диаграмме мы видим что, изохора (u = const) намного круче, чем изобара (p=const).

Информация о работе Контрольная работа по "Теплотехнике"