Упругий и неупругий удар двух однородных шаров

Упругий и неупругий удар двух однородных шаров

 

1. Введение

Столкновения движущихся тел присущи всем уровням Мироздания – от микроскопического до космического, поэтому ударные явления весьма многообразны. В динамике изучают влияние соударений на движение механических систем. Эта задача привлекала внимание многих известных ученых, включая Х. Гюйгенса, И. Ньютона, Ж. Даламбера, С. Пуансона, Г. Дарбу, Э. Дж. Рауса, А.М. Ляпунова, Н.Е. Жуковского, С.П. Тимошенко и многих других. Специфика ударов состоит в их интенсивности и скоротечности. Данное свойство может оказаться и полезным, как при забивке свай, добыче руды или игре в мяч, и опасным, как при транспортных происшествиях. Следовательно, проблема удара важна не только для теоретиков, но и для конструкторов, автолюбителей, спортсменов и др.

 

2. Подходы в теории удара

С физической точки зрения ударные силы – отклик на деформации, возникающие вблизи площадки контакта и волнообразно распространяющиеся в данных телах. Математические модели отражают этот процесс с большей или меньшей полнотой. В классической теории удара деформации не учитываются и проблема сводится к определению интегральных характеристик ударных сил – их импульсов. В основе этой теории лежат законы механики и некоторые дополнительные гипотезы.

Рассмотрим для примера простейшую задачу о прямом ударе двух шаров с массами m₁ и m_2.

На рисунке шары массой m₁ и m_2. до соударения имеют

скорости v₁^- и v₂^- требуется найти их скорости после удара.

 

 

 

 

 

Закон сохранения импульса выражается формулой:

 

m₁ v_1i    +   m₂ v_2i   =   m₁ v₁   +   m₂ v₂

 

где v_1i и v_2i ; v₁ и v₂  соответствуют до – и послеударным значениям скоростей. Этого единственного уравнения недостаточно для определения двух неизвестных v₁ и v₂. Чтобы построить единственное решение, можно принять одну из следующих гипотез: суммарная кинетическая энергия при ударе сохраняется (абсолютно упругий удар), шары после удара  не разделяются, т.е. v₁ = v₂ (абсолютно неупругий удар). Можно выбрать более общую гипотезу Ньютона, согласно которой

 

v₂   -    v₁     =   e ( v_1i    -    v_2i )

 

Коэффициент восстановления e, как экспериментально установил Ньютон, зависит от материала шаров и лежит в пределах от нуля до единицы.

Волновая теория удара, восходящая к Б. Сен – Венану, наиболее полно описывает напряженное состояние соударяемых тел. В ее основе лежит довольно сложные уравнения математической физики, допускающие точное решение лишь в исключительных случаях. В общем случае использование волновой теории нецелесообразно, в частности, с ее помощью не удается решить рассмотренную задачу об ударе шаров.

Компромиссом между этими двумя крайними подходами служат модели, частично учитывающие деформации. Идею таких методов предложил Даламбер, который мысленно помещал маленькую пружинку (деформируемый элемент) в точку ударного контакта. С математической точки зрения проблема удара сводится к решению обыкновенных дифференциальных уравнений, что не представляет принципиальных трудностей. В вышеприведенном примере идеальная пружинка не рассеивает энергию, поэтому удар будет абсолютно упругим.

 

3. Упругое соударение тел

При упругом соударении тел тела претерпевают упругую деформацию. При этом кинетическая энергия движущихся тел частично или полностью переходит в потенциальную энергию упругой деформации и во внутреннюю энергию тел. Взаимодействующие тела представляют собой замкнутую систему, если на них не действуют силы со стороны других тел. В замкнутых системах выполняются законы сохранения энергии и импульса. Зная движение тел до столкновения и применяя законы сохранения, можно определить движение тел после столкновения. Но при этом мы ничего не узнаем о том, как происходит само столкновение. Для решения же ряда задач о столкновении микрочастиц, как правило, достаточно знать об их движении после взаимодействия. "Моделью" для задач подобного рода служит задача о столкновении шаров. Если шары катаются по гладкой горизонтальной поверхности, и если силой трения качения можно пренебречь, то систему из двух шаров можно считать замкнутой. Существует два предельных вида удара: абсолютно неупругий и абсолютно упругий.

Столкновение (соударение) - это кратковременное взаимодействие, при котором тела непосредственно касаются друг друга.

Анализ явлений, имеющий место при ударе упругих  сплошных тел, довольно сложен, поэтому рассмотрим самый простой случай - центральное соударение двух однородных шаров. Соударение называется центральным, если векторы скорости шаров до удара направлены по прямой, проходящей через их центры.

Абсолютно упругие  и неупругие столкновения - это идеальные случаи. На практике они могут быть реализованы лишь с определенной степенью приближения. В произвольном случае соударения шаров справедливы законы сохранения импульса и энергии:

Абсолютно упругим  называется такой удар, после которого во взаимодействующих телах не остается никаких деформаций и суммарная кинетическая энергия, которой обладали тела до удара, равна кинетической энергии тел после удара. Чтобы удар был абсолютно упругим, взаимодействующие тела должны обладать определенными свойствами. А именно, силы, возникающие при ударе, должны зависеть от величины деформации и не зависеть от ее скорости. Наиболее близкими к этим свойствами обладают хорошие сорта стали, слоновая кость. Соударение таких тел происходит следующим образом. При ударе возникают деформации соударяющихся тел, а значит и силы, сообщающие ускорения обоим телам, в противоположных направлениях. В какой то момент времени скорости шаров становятся равными, деформации достигают максимального значения, силы продолжают действовать, изменяя скорости в тех же направлениях, что и раньше. Поэтому шары будут "отодвигаться" друг от друга, а деформации уменьшаться пока совсем не исчезнут. К этому моменту времени упругие силы, возникающие в телах, совершат такую же работу, какая была затрачена на деформацию. В результате вся кинетическая энергия, которой обладали тела до удара, снова перейдет в кинетическую энергию тела после удара. Для определения скорости тел после упругого взаимодействия рассмотрим удар двух шаров (материальных точек), образующих замкнутую систему.

 

3.1. Центральное упругое столкновение тел

Имеются два  сферических объекта (шарика) с массами m₁ и m₂. Предположим, что эти шарики движутся без вращения по одной оси и испытывают центральное упругое соударение. В этом случае закон сохранения импульса запишется в виде:

 

m₁v_1i + m₂v_2i = m₁v₁ + m₂v₂

 

где v_1i и v_2i - начальные скорости каждого объекта, а v₁ и v₂ - их конечные скорости. Закон сохранения энергии записывается в виде:

 

m₁v_1i² / 2 + m₂v_2i² / 2 = m₁v₁² / 2 + m₂v₂² / 2

 

Векторы скоростей шаров после упругого удара будут лежать на линии центров шаров, потому что силы взаимодействия во время удара вследствие симметрии будут направлены по этой же прямой.

Закон сохранения импульса может быть преобразован следующим  образом:

 

m₁ (v_1i - v₁) = m₂ (v₂ - v_2i)

 

Также преобразуем  выражение для закона сохранения энергии

 

m₁ (v_1i² - v₁²) = m₂ (v₂² - v_2i²)

 

Если разница между  начальной и конечной скоростями не равна нулю (то есть столкновение действительно произошло), мы можем разделить второе из двух последних уравнений на первое, что дает:

 

v_1i + v₁ = v₂ + v_2i

 

или

 

v_1i - v_2i = v₂ - v₁

 

Другими словами, в одномерном случае упругих столкновений относительная скорость движения объектов после столкновения равняется относительной скорости движения до столкновения.

Чтобы получить конечные скорости движения объектов через их начальные  скорости и массы, нужно выразить v₂ из последнего уравнения и подставить его в уравнение для закона сохранения импульса. Окончательно получаем:

 

v₁ = v_1i (m₁ - m₂) / (m₁ + m₂) + v_2i (2 m₂) / (m₁ + m₂)

 

Таким же способом находим  выражение для v₂

 

v₂ = v_1i (2 m₁) / (m₁ + m₂) + v_2i (m₂ - m₁) / (m₂ + m₁)

 

Далее предположим, что сталкиваются объекты с одинаковой массой, т.е. m₁= m₂ = m. В этом случае:

 

v₁ = v_1i (m - m) / (m + m) + v_2i (2 m) / (m + m)

v₂ = v_1i (2 m) / (m + m) + v_2i (m - m) / (m + m)

 

Окончательно получаем, что

 

v₁ = v_2i и v₂ = v_1i

 

Это означает, что в случае центрального упругого соударения объектов с равными массами, они будут просто обмениваться скоростями. Если один из объектов до столкновения покоился, то после столкновения он остановится, а второй объект начнёт движение. При этом скорость движения второго объекта будет равна скорости первого объекта до столкновения.

В общем случае центрального и абсолютно упругого столкновения объектов с разными массами, один из которых до столкновения покоился (v_2i =0), можно записать следующие выражения для скоростей после удара:

 

v₁ = v_1i (m₁ - m₂) / (m₁ + m₂)

 

v₂ = v_1i (2 m₁) / (m₁ + m₂)

 

Если масса налетающего  шара m₁ больше массы покоящегося шара m₂ , то v₁ и v₂ будут положительными и оба шара после столкновения будут двигаться в одном направлении, совпадающем с направлением начального движения налетающего шара.

Если же масса налетающего  шара m₁ меньше массы покоящегося шара m₂ , то v₁ будет отрицательной, а v₂ - положительной, и шары после столкновения будут разлетаться в противоположных направлениях. При этом, т.к. 2 m₁  >  m₁  -  m₂ , то маленький шарик отразиться с большей скоростью.

Такова картина  удара двух любых тел, если начальная  скорость направлена вдоль линии, соединяющей центры масс этих тел, и если силы взаимодействия направлены вдоль этой же линии центров. В противном случае удар будет представлять сложное явление.

При нецентральном  ударе шаров картина соударения будет иная.

 

3.2. Нецентральное упругое столкновение тел

Здесь во время  удара имеет место как приближение  центров шаров друг к другу  вследствие их деформации, так и скольжение поверхности одного шара по поверхности другого. Очевидно, что вследствие скольжения поверхностей возникнут силы трения, которые вместе с упругими силами взаимодействия определят изменение скорости шаров после удара. Кроме того, силы трения вызовут вращение шаров относительно их центров масс.

Для того чтобы  представить механизм удара, разложим векторы скоростей обоих шаров до удара на направление линии центров шаров и на направление перпендикулярное к этой линии.

                          V_1ц

 

                                    V_1i           F'_Т

 

          V_1п

F'_y    F_y

 

 

           V_2i                    v_2п

 

 F_T

                V_2ц

 

В следствии "скольжения" поверхности шаров возникнут  силы трения F'_T и F_T , которые вместе с упругими силами взаимодействия F'_y и F_y определят изменение скорости шаров после удара. Кроме того, силы трения вызовут вращение шаров вокруг центра. Только в том случае, когда силы трения F_T очень малы по сравнению с упругими силами F_y, т.е. F_T   <<   F_y, можно пренебречь действием сил трения.

В этом случае задача о нецентральном  столкновении шаров решается достаточно просто. Действительно, соединяя центры масс сталкивающихся шаров прямой и разложив скорость каждого шара на нормальную составляющую, направленную вдоль линии центров, и тангенциальную составляющую, перпендикулярную к ней. Так как согласно нашему предположению силы трения отсутствуют, то тангенциальные силы во время столкновения не возникают и, следовательно, тангенциальные скорости шаров изменяться не будут. Нормальные же составляющие скорости после удара можно определить на основании закона сохранения количества движения и закона сохранения энергии таким же путем, как и при центральном ударе.

Запишем уравнения:

 

m₁ v_1ц    +    m₂ v_2ц    =    m_1ц  v' _1ц + m₂  v'_2ц

 

m₁ ( v²_1п   +   v²_1ц )   +   m₂ (v²_2п   +   v²_2ц)   =   m₁ ( v'²_1п   +   v²_1ц )   +   m₂ (v'²_2п   +   v²_2ц