Шпаргалка по "Физике"

ε=A/Q0

эта работа производится за счет энергии, затрачиваемой в  источнике тока, поэтому величина ε так же является электродвижущей силой источника тока, включенного в цепь.

79. при параллельном соединении

.

80.при последовательном R=R1+R2+R3…

81.Основные положения:

1)закон Ома.2)закон  Джоуля-Ленца3)Закон Видемана-Франца

82.Существуют  расхождения теории с опытом, их можно объяснить тем, что движение электронов в металлах подчиняется не законам классической механики, а законом квантовой механики и, следовательно , поведение электронов проводимости надо описывать не статистикой Максвелла-Больцмана , а квантовой статикой.

83.Вакуумный  диод, представляет собой откачанный  баллон, содержащий два электрода:  катод К и анод А.В простейшем  случае катодом служит нить  из вольфрама, накаливаемая электрическим  током. Если диод включить в  цепь, то при накаливании катод и подаче на анод положительного напряжения в анодной цепи возникнет ток. Следовательно катод испускает отрицательные частицы-электроны.

84.Термоэлектронная  эмиссия-это испускание электронов  нагретыми металлами.

85.Несамостоятельный  газовый разряд. Разряды, существующие только под действием внешних ионизаторов.

Самостоятельный газовый разряд. Разряд в газе, сохраняющийся  после прекращения действия внешнего ионизатора.

1)тлеющий разряд(возникает  при низких давлениях)

2)искровой разряд(возникает  при больших напряженностях электрического поля в газах)

3)Дуговой разряд (если после зажигания искрового  разряда увеличивать расстояние  между электродами, то заряд  становится непрерывным-дуговым).

4)Коронный разряд(высоковольтный  разряд при высоком давлении  в резко неоднородном поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности).

86.Сила Лоренца F=Q[vB]

Направление силы Лоренца определяется по правилу  левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее  входил вектор В,  а 4 пальца вытянуть вдоль вектора v, то отогнутый большой палец покажет направление силы.

87.Ферромагнетики-вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, то есть они намагничены даже  при отсутствии внешнего магнитного  поля. Ферромагнетики помимо способности  сильно намагничиваться , обладают еще и другими свойствами, существенно отличающими их от диа- и парамагнетиков. Ферромагнетики при температурах, ниже точки Кюри обладают спонтанной намагниченностью, независимого от наличия внешнего намагничивающего поля. Спонтанное намагничивание однако находится в кажущемся противоречии с тем, что многие ферримагнитные материалы, даже при температурах ниже точки Кюри не намагничены .Была создана гипотеза согласна которой ферромагнетик ниже точки Кюри на большее число малых частей-доменов, самопроизвольно намагниченных до насыщения.

88.

Направление dB перпендикулярно dl и r, то есть перпендикулярно плоскости, в которой они лежат, и совпадают с касательной к линии магнитной индукции. Это направление может быть найдено по правилу нахождения линии магнитной индукции(правилу правого винта):направлению вращения головки винта дает направление dB, ели поступательное движение винта соответствует направлению тока в элементе.

89 Магнитная восприимчивость  χ безразмерная величина. Для диамагнетиков она отрицательна, а для парамагнетиков - положительна.

.Магнитная проницаемость  есть безразмерная величина

μ=1+ χ

90. Парамагнетики- вещества, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля. У парамагнитных веществ при отсутствии внешнего магнитного поля, магнитные моменты электронов не компенсируют друг друга, и атомы парамагнетиков всегда обладают магнитным моментом. Однако в следствии теплового движения молекул их магнитные моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнитные вещества не обладают магнитными свойствами. Объяснение парамагнетизма совпадает с объяснением дипольной поляризации диэлектрика с полярными молекулами, только электрический момент атомов в случае поляризации надо заменить магнитным моментом атомов в случае намагничения.

91.Диамагнетики – это  вещества намагничивающиеся во  внешнем магнитном поле против  направления поля. В отсутствие  внешнего магнитного поля диамагнетик  немагнитен, поскольку в данном  случае магнитные моменты электронов  взаимно компенсируются, и суммарный магнитный момент атома ( он равен векторной сумме магнитных моментов(орбитальных и спиновых) составляющих атом электронов) равен нулю. Когда парамагнетик  намагничивается, создавая собственное  магнитное поле, совпадающее по направлению с внешним полем и усиливающее его, этот эффект называется парамагнитным.

92.Для количественного  описания намагничения магнетиков  вводят векторную величину-намагниченность,  определяемую магнитным моментом  единицы объема магнетика

J=Pm/V= Σp /V

93. Энергия магнитного  поля

W=(L*I^2)/2

Объемная плотность  магнитного поля

ω =W/V=B^2/2* μ0* μ= μ0 μ*H^2/2=BH/2

94.Электрический ток,  текущий в замкнутом контуре  создаёт вокруг себя магнитное  поле, индукция которого пропорциональна  току. Сцепленный с контуром магнитный  поток Ф поэтому пропорционален току  I  в контуре, где коэффициент пропорциональности  L  называется индуктивностью контура. Индуктивность     может быть отрицательным, а коэффициент не может быть отрицательным.

 

95.Явления возникновения  Э.Д.С  в одном из контуров  при изменении силы тока в другом называется взаимной индукции, коэффициенты пропорциональности L21 и L12  называют взаимной индуктивностью контуров.

96.При изменении силы  тока в контуре будет изменяться  так же и сцепленный с ним  магнитный поток; следовательно, в контуре будет индуцироваться Э.Д.С. Возникновение Э.Д.С. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется СМОИНДУКЦИЕЙ. Правило Ленца: Индукционный ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукционный ток.

97.Всякий раз когда  происходит изменение сцепленного  с контуром потока магнитной  индукции, в контуре возникает  индукционный ток. Индукционный  ток в контуре имеет всегда  такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукционный ток.

98.Закон Фарадея:  ЭДС  электромагнитной индукции в  контуре численно равно и противоположно  по знаку скорости изменения  магнитного потока сквозь поверхность, ограниченную этим контуром. ЭДС не зависит от способа изменения магнитного потока. ЭДС магнитной индукции выражается в вольтах.

99.Под действием силы  Лоренца происходит возбуждение  ЭДС индукции при движении  контура в постоянном магнитном поле. Сила Лоренца действующие на заряды внутри проводника, движущиеся вместе с проводником, будет направлена противоположно току, т.е. она будет создавать в проводнике  индукционный ток противоположного направления.

 

86.Сила Лоренца F=Q[vB]

Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор В,  а 4 пальца вытянуть вдоль вектора v, то отогнутый большой палец покажет направление силы.

87.Ферромагнетики-вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, то есть они намагничены даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Ферромагнетики помимо способности сильно намагничиваться , обладают еще и другими свойствами, существенно отличающими их от диа- и парамагнетиков. Ферромагнетики при температурах, ниже точки Кюри обладают спонтанной намагниченностью, независимого от наличия внешнего намагничивающего поля. Спонтанное намагничивание однако находится в кажущемся противоречии с тем, что многие ферримагнитные материалы, даже при температурах ниже точки Кюри не намагничены .Была создана гипотеза согласна которой ферромагнетик ниже точки Кюри на большее число малых частей-доменов, самопроизвольно намагниченных до насыщения.

88.

Направление dB перпендикулярно dl и r, то есть перпендикулярно плоскости, в которой они лежат, и совпадают с касательной к линии магнитной индукции. Это направление может быть найдено по правилу нахождения линии магнитной индукции(правилу правого винта):направлению вращения головки винта дает направление dB, ели поступательное движение винта соответствует направлению тока в элементе.

89 Магнитная восприимчивость  χ безразмерная величина. Для диамагнетиков она отрицательна, а для парамагнетиков - положительна.

.Магнитная проницаемость  есть безразмерная величина

μ=1+ χ

90. Парамагнетики- вещества, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля. У парамагнитных веществ при отсутствии внешнего магнитного поля, магнитные моменты электронов не компенсируют друг друга, и атомы парамагнетиков всегда обладают магнитным моментом. Однако в следствии теплового движения молекул их магнитные моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнитные вещества не обладают магнитными свойствами. Объяснение парамагнетизма совпадает с объяснением дипольной поляризации диэлектрика с полярными молекулами, только электрический момент атомов в случае поляризации надо заменить магнитным моментом атомов в случае намагничения.

91.Диамагнетики – это  вещества намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля. В отсутствие внешнего магнитного поля диамагнетик немагнитен, поскольку в данном случае магнитные моменты электронов  взаимно компенсируются, и суммарный магнитный момент атома ( он равен векторной сумме магнитных моментов(орбитальных и спиновых) составляющих атом электронов) равен нулю. Когда парамагнетик  намагничивается, создавая собственное  магнитное поле, совпадающее по направлению с внешним полем и усиливающее его, этот эффект называется парамагнитным.

92.Для количественного  описания намагничения магнетиков  вводят векторную величину-намагниченность,  определяемую магнитным моментом  единицы объема магнетика

J=Pm/V= Σp /V

93. Энергия магнитного  поля

W=(L*I^2)/2

Объемная плотность  магнитного поля

ω =W/V=B^2/2* μ0* μ= μ0 μ*H^2/2=BH/2

94.Электрический ток,  текущий в замкнутом контуре  создаёт вокруг себя магнитное  поле, индукция которого пропорциональна  току. Сцепленный с контуром магнитный  поток Ф поэтому пропорционален  току  I  в контуре, где коэффициент пропорциональности  L  называется индуктивностью контура. Индуктивность     может быть отрицательным, а коэффициент не может быть отрицательным.

 

95.Явления возникновения  Э.Д.С  в одном из контуров  при изменении силы тока в  другом называется взаимной индукции, коэффициенты пропорциональности L21 и L12  называют взаимной индуктивностью контуров.

96.При изменении силы  тока в контуре будет изменяться  так же и сцепленный с ним  магнитный поток; следовательно,  в контуре будет индуцироваться  Э.Д.С. Возникновение Э.Д.С. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется СМОИНДУКЦИЕЙ. Правило Ленца: Индукционный ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукционный ток.

97.Всякий раз когда  происходит изменение сцепленного  с контуром потока магнитной  индукции, в контуре возникает  индукционный ток. Индукционный  ток в контуре имеет всегда  такое направление, что создаваемое  им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукционный ток.

98.Закон Фарадея:  ЭДС  электромагнитной индукции в  контуре численно равно и противоположно  по знаку скорости изменения  магнитного потока сквозь поверхность,  ограниченную этим контуром. ЭДС не зависит от способа изменения магнитного потока. ЭДС магнитной индукции выражается в вольтах.

99.Под действием силы  Лоренца происходит возбуждение  ЭДС индукции при движении  контура в постоянном магнитном  поле. Сила Лоренца действующие  на заряды внутри проводника, движущиеся вместе с проводником, будет направлена противоположно току, т.е. она будет создавать в проводнике  индукционный ток противоположного направления.

 

 

Электромагнитизм

Что называют потоком  вектора магнитной индукции? Каков  физический смысл теоремы Гаусса для магнитного поля?

Потоком вектора магнитной  индукции(магнитным потоком)через  площадку вы называется скалярная физическая  величина  равная

            

Теорема Гаусса для  поля В: поток вектора магнитной индукции сквозь любую замкнутую поверхность равен нулю:

                        

В чем заключается теорема о  циркуляции вектора магнитной индукции?

,

 

Циркуляция магнитного поля постоянных токов по всякому замкнутому контуру пропорциональна сумме сил токов, пронизывающих контур циркуляции.

Какая сила действует  на электрический заряд, движущийся в магнитном поле? Чему равна она  и как направлена?

 

1. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Принцип действия цилиндрических ускорителей.

На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует  сила Лоренца. ; .

Заряд, движущийся вдоль  линии магнитного поля силы не испытывает. Сила Лоренца работы не совершает. Если скорость заряженной частицы перепенд магнитному полю, то под действием силы Лоренца частица будет двигаться по окружности.